§ – химическая промышленность;
§ – металлургия черных и цветных металлов;
§ – медицина (ранняя диагностика раковых опухолей и других заболеваний);
§ – геология (поиск нефтегазовый, рудных и нерудных месторождений и геотермальных вод);
§ – городское хозяйство (используют для обнаружения скрытых утечек тепла, горячей и холодной воды в теплотрассах и водопроводной сети, обнаружение карстовых полостей в районах массовой застройки, обнаружение нарушения изоляции электропроводки);
§ – сельское хозяйство (контроль увлажнения и иссушения почв, состояние посевов с/х культур, выявление поражения вредителями и болезнями посевов и т.д.);
§ – лесное хозяйство (выявление массового поражения леса вредителями, обнаружение очагов лесных пожаров при значительном задымлении);
§ – экология (тепловые загрязнения рек и водоёмов, загрязнения воздушного бассейна выбросами электростанций и других промышленных предприятий, наблюдение за миграцией подземных вод – отходов металлургической и химической промышленности);
§ – контроль и диагностика чрезвычайных ситуаций;
§ – энергетика (дистанционный контроль предаварийных ситуаций крупных энергетических объектов).
– КРТ материал относится к собственным полупроводникам, поэтому чувствительность детекторов на его основе выше, чем чувствительность детекторов на основе примесных полупроводников.
- В этом материале время жизни носителей довольно мало, диэлектрическая постоянная невелика, поэтому быстродействие детекторов на основе КРТ высокое.
– Возможность варьировать ширину запрещенной зоны.
– Еще одно преимущество КРТ перед другими материалами заключается в возможности (и это подтверждено опытными разработками) изготавливать многоэлементные линейные и двумерные матрицы фотодетекторов, чувствительных в спектральном диапазоне 10–12 мкм при температуре 77К и в диапазоне 4–6 мкм при температуре 220К (-60 С).
– Преимуществом структур является существенное упрощение технологии изготовления ИК фотоприемников. ГЭС (Гетероэпитаксиальные структуры) КРТ не уступают по свойствам объемным кристаллам КРТ, превосходят их по технологичности изготовления фотоприемников и пригодны для производства многоэлементных фотоприемников с параметрами, близкими к предельным.
– Этот материал может быть изготовлен с различной шириной запрещенной зоны, так что приборы на его основе могут регистрировать ИК-излучение в диапазоне 1.6 – 20 мкм.
С точки зрения фундаментальных свойств HgCdTe – очень привлекательный материал, он пользуется большим спросом в течение последних тридцати лет. HgCdTe – полупроводниковый твердый раствор со структурой цинковой обманки, чьи свойства меняются непрерывно с изменением состава х между фазами бинарных соединений. Для того чтобы дать полное описание свойств и сказать, как они изменяются с х, необходимо большое число экспериментальных данных. В отличие от сильной зависимости полупроводниковых свойств от состава, период кристаллической решетки CdTe только на 0.3% больше, чем период кристаллической решетки HgTe. Здесь представлены фундаментальные свойства материала, важные при создании ИК-детекторов, а также связанные с технологией.
Рабочие характеристики ИК-фотодетекторов определяются следующими основными свойствами используемого полупроводника: шириной запрещенной зоны, собственной концентрацией, подвижностями электронов и дырок, коэффициентом поглощения, скоростями тепловой генерации и рекомбинации. Табл. 1 содержит перечень основных параметров материала.
Электрические и оптические свойства Hg1-xCdxTe определяются структурой запрещенной зоны вблизи Г-точки зоны Бриллюэна. Формы электронной зоны и зоны легких дырок определяются шириной запрещенной зоны и матричным элементом импульса. Ширина запрещенной зоны этого соединения при температуре 4.2 К варьируется от -0,300 эВ для полуметаллического HgTe, проходит ноль при х = 0.15 и далее увеличивается до 1.648 эВ для CdTe.
Таблица 1. Физические свойства Hg1-xCdxTe (х = 0; 0.2; 1)
Свойства
Т, К.
HgTe
Hg0.8Cd0.2Te
CdTe
Постоянная решетки А, А
300
6.4614
6.4637
6.4809
Коэф. теплового расширения а, 10 -6 К.
4.2
4.1
Тепловая проводимость С, Вт/(см • К)
0.031
0.013
0.057
Плотность р, г/см3
8.076
7.630
5.846
Температура плавления Тm, К.
943
940 (тв.)
1050 (жид.)
1365
Ширина запрещенной зоны Eg, эВ
-0.1415
0.1546
1.4895
77
-0.2608
0.0830
1.6088
-0.2998
0.05960
1.6478
Эффективные массы: m* /m
0.029
0.0064
0.096
mh*/m
0.35–0.7
0.4–0.7
0.66
Подвижности, см2/(В • с): е
2.5 х105
4x104
h
7x102
3.8 х 104
Собственная концентрация ni, см-3
3.4 х 1016
9.9 х 1013
Статическая диэлектрическая постоянная h
20.8
17.8
10.5
Высокочастотная диэлектрическая постоянная x
15.1
13.0
7.2
Благодаря малым эффективным массам, значения подвижности электронов в HgCdTe являются высокими, в то время как подвижность тяжелой дырки – на два порядка ниже. Подвижность электронов определяется рядом механизмов рассеяния, включая рассеяние на ионизированных примесях и разупорядоченностях соединения, электрон – электронные и дырка – дырочные взаимодействия, рассеяние на акустических и полярных оптических фононах. Рассеяние на неполярных оптических фононах вносит значительный вклад в р-типе и полуметаллических материалах n-типа. Несмотря на то, что результаты расчета значений подвижности электронов в основном хорошо согласуются с экспериментом, все еще нет общего теоретического понимания подвижности дырки в HgCdTe.
Электронная подвижность в Hg1-xCdxTe (в см2/(В • с)) в диапазоне составов 0.2 < х < 0.6 и при температурах Т > 50 К может быть аппроксимирована как
е =с
Где г=(0.2/х)0,6, s = (0.2/x)7.5.
Используют следующую эмпирическую формулу подвижности е для слаболегированного материала n-типа:
е=9х104(me; T)-3/2. (13)
Эта формула может быть связана с формулой подвижности для рассеяния на ионизированной примеси при приблизительной оценке зависимостей е с изменением состава х и уровня легирования полупроводника при температуре >77 К. Предлагают эмпирическую формулу (действующую в диапазоне составов 0.18 < х < 0.25) для изменения подвижности е с изменением х при 300 К для самых высококачественных материалов:
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8